雖然電磁場存在于天線周圍，但他們會向外擴張，超出天線以外后，電磁場就會自動脫離為能量包單獨傳播出去。實際上電場和磁場互相產生，這樣的“單獨”波就是無線電波。距離天線一定范圍內，電場和磁場基本為平面并以直角相交。注意傳播方向和電磁場均成直角。在圖2(a)中，傳播方向和電磁場線方向成正交，即垂直紙面向內或向外。磁場線垂直紙面向外，如圖中圓圈所示。對近場似乎還沒有正式的定義，它取決于應用本身和天線。通常，近場是指從天線開始到1個波長(λ)的距離。在輻射近場區(qū)中，輻射場占優(yōu)勢，并且輻射場的角度分布與距離天線口徑的距離有關。武漢儀器儀表近場輻射儀器

近場成像實驗與常規(guī)的近場散射實驗相比，其明顯差別就在于成像實驗要進行掃頻測量，這是理論所要求的。這樣，測量系統(tǒng)就必須具備寬頻帶特性。發(fā)射、接收系統(tǒng)儀器的系統(tǒng)誤差可以通過儀器自行校準進行消除，寬帶發(fā)射、接收探頭（天線）由于口徑尺寸較大以及與目標之間的電磁耦合，所以對其發(fā)射、接收的電磁場必須進行修正，修正的方法是在它們發(fā)射、接收的電磁場中乘以復系數(shù)，系數(shù)的量值由理論值與測量值的比值來定。在此修正理論下，對金屬長方體、圓柱體以及四尾翼導彈模型進行了實驗測量，其成像結果是令人滿意的。武漢儀器儀表近場輻射儀器輻射區(qū)內，電磁場開始輻射，標志著遠場的開始。

柱面輻射近場測量能夠計算天線全部面的輻射方向圖，但在θ=-90°或90°時，柱面波展開式中漢克爾函數(shù)已無意義，所以，柱面輻射近場測量適用于天線方向圖為扇形波束天線的測量。球面輻射近場測量能夠計算除球心以外天線任意面上任意點的輻射場，但測量及計算時間都較長。輻射近場測量的基本理論雖然已經成熟，且在實用中也取得了較多的研究成果，但對以下問題還應進行進一步的探討研究：考慮探頭與被測天線多次散射耦合的理論公式。所有的理論公式都是在忽略多次散射耦合條件下而得出的，這些公式對常規(guī)天線的測量有一定的精度，但對低副瓣或很低副瓣天線測量就必需考慮這些因素，因此，需要建立嚴格的耦合方程。

輻射近場掃頻測量的研究，就一般情況而言，天線都在一個頻帶內工作，因此，各項電指標都是頻率的函數(shù)，為了快速獲得各個頻率點的電指標，就需要進行掃頻測量。掃頻測量的理論與點頻的理論完全一樣，只是在探頭掃描時，收發(fā)測量系統(tǒng)作掃頻測量。時域輻射近場測量的研究，為了反映脈沖工作狀態(tài)和消除環(huán)境及其他因素對測量數(shù)據的影響，時域測量是一個良好的解決此類問題的途徑，但目前處于研究階段。前述的輻射近場測量方法都需要測量出近場的相位和幅度，才能利用近場理論計算出天線的遠場電特性，為了簡化計算公式和測量系統(tǒng)以及降低測量時間與測量的相位誤差（在頻率f很高的情況下，即f＞80GHz，相位的測量誤差是很大的），于是，有學者提出只用近場測量值的幅度來重建天線遠場的方法。在該區(qū)域中，電抗性儲能場占支配地位，該區(qū)域的界限通常取為距天線口徑表面λ/2π處。

散射近場測量：當輻射體變?yōu)樯⑸潴w時，輻射近場測量轉換為散射近場測量。由于散射體是無源的，因此需要一個照射源對其進行照射，同輻射近場測量一樣，散射近場測量也有3種取樣方式，分別稱為平面散射近場測量和柱面散射近場測量以及球面散射近場測量。平面散射近場已取得了許多研究成果，柱面、球面散射近場測量的研究成果公開報道的文獻很少。散射體的散射特性通常用雷達散射截面（RadarCrossSection，簡寫為RCS）來衡量，有一定量和相對量之分，一定量一般是以一個已知散射體的RCS為標準來標定待測散射體的RCS，標準值來自理論計算和測量值；相對量用散射方向圖來表示。近場和遠場的邊界、運行頻段的波長如。武漢儀器儀表近場輻射儀器

輻射近場區(qū)展示了典型的半波偶極子天線是如何產生電場和磁場的。武漢儀器儀表近場輻射儀器

近場和遠場的邊界、運行頻段的波長如。天線應位于正弦波左側起始的位置。輻射區(qū)內，電磁場開始輻射，標志著遠場的開始。場的強度和天線的距離成反比(1/r3)。的過渡區(qū)是指近場和遠場之間的部分(有些模型沒有定義過渡區(qū))。遠場開始于距離為2λ的地方。輻射出的正弦波和近場、遠場。近場通常分為兩個區(qū)域，反應區(qū)和輻射區(qū)。在反應區(qū)里，電場和磁場是很強的，并且可以單獨測量。根據天線的種類，某一種場會成為主導。例如環(huán)形天線主要是磁場，環(huán)形天線就如同變壓器的初級，因為它產生的磁場很大。武漢儀器儀表近場輻射儀器